相隔百年的两块广义相对论“拼图” | 赛先生天文-深度-知识分子

相隔百年的两块广义相对论“拼图” | 赛先生天文

2020/03/03
导读
爱因斯坦在建立广义相对论的时候,提出了几个与引力相关的现象,这几个现象被后人形象地比喻为广义相对论的实测“拼图”,可以用来检验广义相对论是否正确。其中,最著名的两块“拼图”当属引力透镜效应和引力波了。前者在1919年那场著名的日食观测中,成功被人们找到,成为了支撑广义相对论的第一块“拼图”。后者在经历了一个世纪的等待后,也终于在2015年被直接探测到。至此,广义相对论的所有“拼图”都已经被找到。然而故事到这里却并没有进入尾声。

爱因斯坦在建立广义相对论的时候,提出了几个与引力相关的现象,这几个现象被后人形象地比喻为广义相对论的实测“拼图”,可以用来检验广义相对论是否正确。其中,最著名的两块“拼图”当属引力透镜效应和引力波了。前者在1919年那场著名的日食观测中,成功被人们找到,成为了支撑广义相对论的第一块“拼图”。后者在经历了一个世纪的等待后,也终于在2015年被直接探测到。至此,广义相对论的所有“拼图”都已经被找到。然而故事到这里却并没有进入尾声。

阿尔伯特·爱因斯坦(图源:einsteinpapers.press.princeton.edu)


撰文 | 李顺生(荷兰莱顿大学)

编辑 | 韩越扬 吕浩然


1915年11月,阿尔伯特·爱因斯坦(Albert Einstein, 1879-1955)连续发表四篇文章,奠定了广义相对论的理论基础[1-4]。他在第三篇文章[3]中,利用自己新建立的广义相对论成功解决了困扰人们半个多世纪的水星轨道进动问题[注解1],见图1。在这篇文章中,爱因斯坦还利用他的新理论重新计算了光线通过引力场后偏折的角度大小。此次广义相对论给出的结果比此前经典牛顿力学和等效原理给出的结果[5-6],整整大了两倍。这个巨大的差异显然有助于检验新理论是否正确。


图1:水星轨道进动示意图:水星轨道接近椭圆,但其长轴方向和近日点【蓝色点】随时间而变。(图源:en.wikipedia.org)


时间过去不到4年,由亚瑟·爱丁顿(Arthur Eddington, 1882-1944)和弗兰克·戴森(Frank Dyson, 1868-1939)分别带领的两支英国天文观测队在日全食过程中,利用照相底片,成功测量了光线通过太阳引力场后的偏折角度[7](图2)。这个测量结果与爱因斯坦新理论的计算结果相吻合,第一次从观测上验证了广义相对论的正确性,轰动一时。爱因斯坦一跃成为当时科学界的第一巨星。


图 2:荷兰莱顿Boerhaave博物馆墙外的引力透镜示意图和爱因斯坦场方程。(图源:李顺生)


1916年,爱因斯坦利用他的新理论还预言了另一个更加违背“常识”的现象——引力波[8]。引力波作为时空本身的扰动,在牛顿力学的绝对时空观下是不可能存在的[注解2]。因此,这一块“拼图”的分量显然要比引力透镜效应大得多,但也要难探测得多。直到整整一个世纪后,引力波才第一次被美国激光干涉引力波天文台(LIGO)和欧洲室女座干涉仪(Virgo)组成的联合团队直接探测到[9](图3)。“引力波”这一名词,也在当年迅速抢占各大新闻媒体的热点头条。人们欢呼雀跃,宣称找到了广义相对论最后一块“拼图”。至此,引力的故事似乎也可以画上句号了。


图 3:双黑洞合并产生引力波过程的假想图。(图源:LIGO/T. Pyle, ligo.caltech.edu)


1. 引力波的引力透镜效应的起始
1996年,当LIGO的引力波探测器才刚刚破土动工不到两年,一篇题为“双中子星引力波的引力透镜效应”(Gravitational Lensing of Gravitational Waves from Merging Neutron Star Binaries)的文章出现在了美国《物理评论快报》(Physical Review Letters)上[10],这也是关于引力波的引力透镜效应最早的探索之一。根据广义相对论,引力波在传播过程中会受到大质量天体引力场的影响,产生引力透镜效应。但在那个连引力波是否能被探测到都还存疑的年代,这样的研究并未引起过多关注。毕竟在大多数注重“务实”的研究者看来,一个发生概率极低的事件并不具有太多的研究价值。随着引力波探测设备的不断升级和人们对于引力波源认识的提高,事态开始发生转变。通过一系列的独立研究,人们已经相信引力波的引力透镜效应发生的可能性并不低[11-13]。最理想情况下,我们在不久的将来就能见证第一个引力波的引力透镜系统的发现。引力波的引力透镜效应相关研究也从最初星星点点的理论讨论,开始慢慢走向实测和潜在价值的研究,颇有从“冷门绝学”走向“热门正统”之势。
 
毫无疑问,引力波的引力透镜效应的探测是对广义相对论再一次的坚实证明。但这并不是它吸引众多研究者的唯一原因,毕竟对于“身经百战”的广义相对论来说,证明只不过是时间问题。引力波的引力透镜效应真正迷人之处,在于它自身的一些独特性质和对研究其他问题的帮助。

 

2. 引力波的引力透镜效应中的衍射效应
对于传播到远处的引力波,其性质类似于电磁波。因此在多数情况下,经典引力透镜理论可以套用到引力波的引力透镜问题的讨论中。然而,可被探测到的引力波的波长要远长于一般电磁波波长,以目前LIGO等地面探测器可探测到的引力波信号为例,其波长可以达到30000公里,超过地球直径的两倍!而对于地面探测到的电磁波,最长的波长也很难超过10米。这意味着波动效应相关的现象,如衍射效应(图4),在引力波问题中,更加容易发生[14-18](见图5)。


图 4:光学波动实验中,激光经过微小圆孔后产生的衍射图案。(图源:Wisky, commons.wikimedia.org)



图 5:模拟得到的不同频率引力波受到银河系内一个40倍太阳质量引力透镜作用后产生的衍射图案。(图源:K. Liao et al., iopscience.iop.org)


目前,引力波的探测基于匹配滤波法,即通过对比探测到的波形和理论预言的波形来解释引力波。所以如果想要在引力波信号中挖掘出衍射效应信息,我们需要对衍射图案有充分的认识,并将其加到现有的引力波形模版中。如果可以做到这一点,我们就可以在引力波信号中挖掘出引力透镜效应带来的额外信息,同时还能帮助检验波动效应下的引力透镜理论。

3. 引力波的引力透镜效应的潜在价值
引力透镜效应在现代天文观测中无处不在,从行星、恒星等“小质量”天体作用下的微引力透镜效应,到星系、星系团等“大质量”天体作用下的强引力透镜效应(图6),再到宇宙整体大尺度结构作用下的弱引力透镜效应,所有涉及质量的问题,或多或少都受到引力透镜效应的影响。虽然引力透镜效应有时候会成为研究其它对象的“噪音”,但更多的时候,引力透镜效应可以帮助我们更好地研究行星[19]、暗物质[20]和宇宙学[21]等问题。


图6:哈勃望远镜拍下的Abell 2218星系团。其中包含了许多由引力透镜效应产生的弧状结构。(图源:NASA/STScI,hubblesite.org)


引力波的引力透镜效应在继承了电磁波的引力透镜效应多项优点的同时,还拥有一些独特的优势。例如,前面提到的衍射效应,可以帮助探测低质量暗物质晕[22]、黑洞[23-24]和宇宙弦[25]等。另外,由于引力波探测器在时间分辨率上拥有很高的精度(可达0.1毫秒),加之引力波源距离的可测量性,引力波的引力透镜效应可以帮助我们更好地解决宇宙学的很多问题[26]
 
当然,如果电磁波和引力波的透镜系统能够“强强联手”,组成多信使透镜系统,其威力将更加惊人。从基础物理假设的检验[27-28],到宇宙学模型的限制[29-30],甚至引力理论本身的检验[31],它都有用武之地。
 
4. 结语
引力波和引力透镜效应作为广义相对论的两块重要“拼图”,在发现之初都成为了人们关注的焦点。但正如引力透镜效应在发现后的百年依然活跃在天文学研究的各个领域一样,引力波的发现只是引力波天文学的序章。而作为两块“拼图”的结合体,引力波的引力透镜效应的故事才刚刚开始……
 
作者简介:李顺生,荷兰莱顿大学在读博士生。2016年本科毕业于南京大学,2019年硕士毕业于中国科学院国家天文台。研究方向为引力透镜。


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注解:

[注解1] 天文观测发现水星绕太阳的轨道,在每个周期都会有所偏移,即所谓的轨道进动。几何上的表现就是轨道近心点在不断前移。利用牛顿万有引力定律得到的理论值与观测值的分歧,困扰人们多年,直到爱因斯坦利用他新的引力理论,问题才得以被解决。

[注解2] 牛顿绝对时空观下,空间永恒不变,时间恒定流动,互不影响,也不会受到任何其他物质的影响。而爱因斯坦相对时空观下,时间和空间相互联系,且会受到物质的影响。引力波就是物质对时空影响的一种体现。


参考资料

[1] Einstein, A. "Fundamental ideas of the general theory of relativity and the application of this theory inastronomy." Preussische Akademie der Wissenschaften, Sitzungsberichte(1915): 315.

[2] Einstein, A. "On the general theory of relativity." Preussische Akademie der Wissenschaften, Sitzungsberichte (1915): 799.

[3] Einstein, A. "Explanation of the perihelion motion of mercury from the general theory of relativity." Preussische Akademie der Wissenschaften,  Sitzungsberichte(1915): 831.

[4] Einstein, A. "The field equations of gravitation." Preussische Akademie der Wissenschaften, Sitzungsberichte (1915): 844.

[5] Soldner, J. "On the deflection of a light ray from its rectilinear motion, by the attraction of acelestial body at which it nearly passes by." Berliner Astronomisches Jahrbuch (1804): 161.

[6] Einstein, A. "On the influence of gravitation on the propagation of light." Annalen der Physik(1911): 898.

[7] Dyson F. W., et al. "A determination of the deflection of light by the Sun’s gravitational field, from observations made at the totaleclipse of May 29, 1919. " Philosophical Transactions of the Royal Society of London Series A (1920): 291.

[8] Einstein, A."Approximative integration of the field equations of gravitation."Preussische Akademie der Wissenschaften, Sitzungsberichte (1916): 688.

[9] Abbott, B. P., et al. "Observation of gravitational waves from a binary black hole merger." Phys. Rev. Lett. (2016): 061102.

[10] Wang, Y., et al. "Gravitational lensing of gravitational waves from merging neutron star binaries." Phys. Rev. Lett. (1996): 2875.

[11] Biesiada M., et al. "Strong gravitational lensing of gravitational waves from double compact binaries—perspectives for the EinsteinTelescope." JCAP (2014): 080.

[12] Ng K. K. Y., et al. "Precise LIGO lensing rate predictions for binary black holes." Phys. Rev. D (2018): 023012.

[13] Li S.-S., et al. "Gravitational lensing of gravitational waves: a statistical perspective." MNRAS (2018): 2220.

[14] Gould, A. "Femtolensing of gamma-ray bursters." ApJ(1992): L5.

[15] Ulmer, A., et al. "Femtolensing: beyond the semi-classical approximation." ApJ (1995): 67.

[16] Katz, A., et al. "Femtolensing by dark matter revisited."JCAP (2018): 005.

[17] Nakamura, T. T. "Gravitational lensing of gravitational waves from inspiraling binaries by a point mass lens." Phys. Rev. Lett. (1998):1138.

[18] Takahashi, R., et al. "Wave effects in the gravitational lensing of gravitational waves from chirping binaries." ApJ (2003): 1039.

[19] Gaudi, B. S. "Microlensing surveys for exoplanets."ARA&A (2012): 411.

[20] Treu, T. "Strong lensing by galaxies." ARA&A (2010):87.

[21] Mandelbaum, R. "Weak lensing for precision cosmology."ARA&A (2018): 393.

[22] Dai L., et al. "Detecting lensing-induced diffraction inastrophysical gravitational waves." Phys. Rev. D (2018): 104029.

[23] Jung S., et al. "Gravitational-wave fringes at LIGO: detecting compact dark matter by gravitational lensing." Phys. Rev. Lett. (2019):041103.

[24] Lai K. H., et al. "Discovering intermediate-mass black hole lenses through gravitational wave lensing." Phys. Rev. D (2018): 083005.

[25] Jung S., et al. "New probe of cosmic strings at LIGO and mid-band: gravitational lensing fringe." arXiv e-prints (2018):1810.04172.

[26] Sereno M., et al. "Cosmography with strong lensing of LISA gravitational wave sources." MNRAS (2011): 2773.

[27] Collett T. E., et al. "Testing the speed of gravitational waves over cosmological distances with strong gravitational lensing." Phys. Rev. Lett. (2017):091101.

[28] Fan X. L., et al. "Speed of gravitational waves from strongly lensed gravitational waves and electromagnetic signals." Phys. Rev. Lett.(2017): 091102.

[29] Liao K., et al. "Precision cosmology from future lensed gravitational wave and electromagnetic signals." Nature Communications(2017): 1148.

[30] Wei J. J., et al. "Strongly lensed gravitational waves and electromagnetic signals as powerful cosmic rulers." MNRAS (2017): 2906.

[31] Yang T., et al. "A new probe of gravity: strongly lensed gravitational wave multi-messenger approach." ApJ (2019): 50. 


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